Главная Обратная связь

Дисциплины:






Теоретические основы функционирования холодильной машины



Лабораторный практикум

По холодильному оборудованию

 

Челябинск

2002
Содержание

 

Теоретические основы функционирования холодильной машины.. 3

Лабораторная работа № 1 «Исследование температурных режимов и теплопереноса в теплообменных аппаратах холодильной машины». 13

Лабораторная работа № 2 «Исследование давлений в теплообменных аппаратах холодильной машины». 14

Лабораторная работа № 3 «Анализ изменения удельного расхода электроэнергии и коэффициента рабочего времени холодильной машины». 15

Лабораторная работа № 4 «Расчет холодопроизводительности испарителя холодильной машины». 19

Лабораторная работа № 5 «Расчет холодопроизводительности конденсатора холодильной машины». 21

 


Теоретические основы функционирования холодильной машины

Холодильная машина — это комплекс механизмов и аппаратов, осуществляющих цикл холодильного агента.

Для отвода тепла от тела, имеющего низкую температуру, к телу с более высокой температурой, согласно второму закону термодинамики, требуется затрата энергии. В этом случае холодильная машина забирает тепло от тела с низким температурным уровнем, переводит его на более высокий температурный уровень и отдает в окружающую среду. Вот почему холодильную машину часто называют тепловым насосом.

В большинстве холодильных машин для охлаждения используют теплоту испарения легкокипящих жидкостей, называемых холодильными агентами или рабочими веществами. Поскольку температура кипения Т0 ниже температуры охлаждаемого помещения Тпом, то тепло Q0 от последнего поступает в испаритель и поглощается кипящим холодильным агентом в виде скрытой теплоты кипения.

Низкое давление паров холодильного агента в испарителе непрерывно поддерживается отсасыванием их компрессором.

Пары, отсасываемые из испарителя, сжимаются компрессором до давления конденсации Рк и подаются в конденсатор, в котором сжижаются, отдавая тепло конденсации Qк окружающей среде, поскольку температура конденсации Тк выше температуры среды Токр. Жидкий холодильный агент из конденсатора поступает в испаритель через регулирующий вентиль, дросселирующий его с давления Pк до давления P0 и процесс повторяется снова.

Наиболее выгодным циклом для получения энергии при переносе тепла с высшего на низший температурный уровень является прямой цикл Карно. В отличие от него цикл холодильной машины (перенос тепла с низшего температурного уровня на высший) с затратой работы называется обратным циклом Карно. Адиабатический (без подвода и отвода тепла) процесс сжатия в цикле Карно осуществляется в компрессоре с затратой работы, а расширение – в детандере с получением работы.



На рис. 1 обратный цикл Карно изображен в S-T диаграмме (энтропия-температура).

Теплопередача через изоляцию

а) б)

Рис. 1. Работа теплового насоса (холодильной машины):

а — диаграмма S-T

б — схема холодильной машины

 

Количество тепла, подведенного в испарителе к 1кг холодильного агента, циркулирующего в системе, выражается в S-Т диаграмме площадью а-б-S2-S1.

Это количество:

, (1)

Количество тепла, отведенного от 1 кг холодильного агента в конденсаторе (площадь в-г-S1-S2):

, (2)

Разность между q и q0 представляет собой работу, затраченную в холодильной машине на передачу тепла с одного уровня на другой (площадь а-б-в-г):

, (3)

где Аl — тепловой эквивалент механической энергии.

Уравнение (3) можно написать в форме, выражающей баланс тепла холодильной машины:

(3a)

Уравнение (3а) читается так: количество тепла, отданное в конденсаторе в окружающую среду, равно сумме количества тепла, поступившего в испаритель от охлаждаемого помещения и теплового эквивалента работы компрессора.

Экономичность работы холодильной машины определяется величиной холодильного коэффициента e, представляющего собой отношение полученной холодопроизводительности к затраченной работе:

(4)

Для обратного цикла Карно холодильный коэффициент с учетом уравнений (1) и (3):

(5)

Экономичность теплового насоса определяется величиной коэффициента преобразования μ, который представляет собой отношение количества тепла, полученного в конденсаторе, к затраченной работе:

(6)

Для обратного цикла Карно в этом случае коэффициент преобразования можно получить из уравнения (6), подставив в него значения q и Аl из уравнений (2) и (3):

(7)

Из уравнения (3) видно, что работа, затраченная на перенос тепла с низшего температурного уровня на высший, равна произведению разности этих температур на приращение энтропии.

Энтропия является параметром состояния вещества, как и температура давление, энтальпия (теплосодержание) и т.п.

Для определения изменения состояния рабочего тела имеет значение только разность энтропии в его начальном и конечном положении, а не абсолютная величина. Дифференциал энтропии равен отношению бесконечно малого количества сообщенного телу тепла к абсолютной температуре, т.е.

(8)

Для анализа холодильного цикла наиболее часто применяют диаграмму «энтальпия-давление» (i-lgP – диаграмму). На рис. 2 видно, что диаграмма разделена на три зоны, отделённые друг от друга кривыми насыщенной жидкости и насыщенного пара. В любой точке зоны переохлаждения хладагент находится в жидком состоянии при температуре ниже точки насыщения, соответствующей его давлению. Фазовый переход от жидкости к пару на диаграмме проходит слева направо, а из пара в жидкость — справа налево.

Простым циклом паровой компрессионной машины считается теоретиче­ский цикл, в котором пар из испарителя поступает в компрессор в состоянии насыщения при температуре и давлении парообразования, а жидкость выходит из конденсатора и поступает в регулятор расхода хладагента в состоянии насы­щения при температуре и давлении конденсации.

На рис. 3 показан простой цикл паровой компрессионной машины, работающей на хладагенте R12, нанесённый на диаграмму «энтальпия-давление». Точки A, B, C, D и E на этой диаграмме соответствуют точкам на схеме холодильной машины, показанной на рис. 4.

Точка А — это нижняя часть конденсатора, где завершается процесс конденсации и хладагент является насыщенной жидкостью при давлении и температуре конденсации. Свойства хладагента в этой части следующие:

Р=0,961 МПа, T=40° C, i=238,54 кДж/кг, S=1,130 кДж/(кг К), V=0,798 л/кг


Р, МПа

 

 


i, кДж/кг

Рис. 2. Часть диаграммы «энтальпия-давление», показывающая три зоны и направление фазового превращения хладагента

Рис. 3. Диаграмма «энтальпия-давление» паровой компрессионной машины, работающей при температуре кипения 5° С и температуре конденсации 40° С, хладагент R12

В точке A значения Р, Т и i могут считываться непосредственно на диаграмме. Если известны значения Р и Т, то можно определить значение i.

Процесс, обозначенный линией A-B (рис.3) происходит в регуляторе расхода. Давление жидкости при прохождении через него понижается от давления конденсации Рк до давления кипения Р0. Температура жидкости при дросселировании понижается от температуры конденсации до температуры кипения путём мгновенного испарения части жидкости.

Энтальпия хладагента во время процесса A-B не меняется. Точку B определяют на диаграмме «энтальпия-давление», проводя от точки A вертикаль­ную линию (постоянной энтальпии) до пересечения с линией постоянного давления, соответствующей давлению кипения. Чтобы найти на диаграмме точку B, достаточно знать давление или температуру кипения хладагента. В точке B хладагент представляет парожидкостную смесь со следующими характеристиками:

Р=0,261 МПа; Т= –5°С; i=238,535 кДж/кг; S=1,438 кДж/(кг×К); V=18,696 л/кг

Изменение энтропии в процессе A-B происходит в результате того, что жидкий хладагент дросселируется без совершения полезной работы, а также в результате передачи энергии в форме теплоты в самой жидкости. При передаче теплоты энтальпия жидкости остаётся той же, а изменяется только энтропия. Энтальпию в точке B можно найти по таблицам как энтальпию хладагента с параметрами в точке A.

Линия B-C (рис. 3) характеризует процесс кипения хладагента в испарителе. Кипение происходит при постоянной температуре и давлении. Процесс B-C является одновременно как изотермическим, так и изобариче­ским. Поэтому точку С можно определить на диаграмме, если провести горизонтальную линию из точки В до пересечения с кривой насыщенного пара. В точке С хладагент выкипает полностью и превращается в насыщенный пар при температуре и давлении кипения. Параметры хладагента в точке С, которые можно определить по таблицам следующие:

Р=0,261 МПа; Т=-5° С; i=349,321 кДж/кг; S=1,5571 кДж/(кг×К); V=64,963 л/кг

Рис. 4. Схема простой паровой компрессионной машины

A – пар полностью сконденсировался;

B – хладагент после регулятора расхода;

C – вся жидкость выкипела;

D – нагнетание пара компрессором;

E – начало конденсации.

Энтальпия хладагента в процессе В-С повышается, так как он поглощает теплоту из охлаждаемого пространства. Количество поглощённой хладагентом в испарителе теплоты (удельная холодопроизводительность) – разность между энтальпией хладагента в точках В и С. Если ia, ib, ic, id, ie и ix обозначают энтальпию хладагента в точках A, B, C, D, Е и X соответственно, то

,

где – удельная холодопроизводительность, кДж/кг.

Но так как , то

, (9)

На диаграмме расстояние между точками X и C — общее количество скрытой теплоты парообразования 1 кг R12 при давлении кипения 0,261 МПа.

Расстояние от точки B до точки C – это полезная удельная холодопроизводительность, а разность между X-C и B-C, т.е. расстояние от точки X до точки B — это потери удельной холодопроизводительности.

Процесс в компрессорах (рис. 3) протекает по линии C-D и характеризует сжатие пара от давления кипения до давления конденсации при постоянной энтропии. Точку D можно определить на диаграмме «энтальпия-давление», если из точки C провести линию, параллельную линии постоянной энтропии, до пересечения с линией постоянного давления, соответствующей давлению конденсации.

В точке D хладагент находится в виде перегретого пара при давлении конденсации 0,961 МПа, соответствующем температуре конденсации (насыщения) 40° С. В течение процесса сжатия (C-D) компрессор совершает работу. Поэтому энергия (энтальпия) пара увеличивается пропорционально количеству совершённой механической работы. Энергетический эквивалент работы (теплота сжатия) равен разности между энтальпиями хладагента в точках D и C.

, кДж/кг (10)

где — это работа (теплота) сжатия, отнесённая к 1 кг циркулирующего хладагента.

Поглощая теплоту сжатия горячий пар находится в перегретом состоянии, т.е. его температура выше температуры насыщения. В данном случае пар выходит из компрессора с температурой 46,75°С, а температура насыщения, соответствующая его давлению 0,961 МПа, составляет 40°С. Чтобы создать условия для конденсации пара, его температуру необходимо снизить до температуры насыщения.

Процессы, обозначенные на диаграмме линиями D-E и E-A, происходят в конденсаторе. Пар охлаждается от температуры нагнетания до температуры конденсации, передавая теплоту охлаждающей среде. В процессе по линии D-E давление пара остаётся постоянным и точку E можно определить на диаграмме энтальпия-давление, если провести горизонтальную линию из точки D до пересечения с кривой насыщенного пара. В точке E хладагент находится в состоянии насыщенного пара при температуре и давлении конденсации:

Р=0,961 МПа; Т=40° С; i=367,146 кДж/кг; S=1,541 кДж/(кг×К); V=18,171 л/кг

Теплота перегрева, отведённая от 1 кг пара в конденсаторе при его охлаждении от температуры нагнетания до температуры конденсации — это разность между энтальпией хладагента в точке D и энтальпией в точке E ( ).

Линия E-A характеризует процесс конденсации пара в конденсаторе при постоянной температуре и давлении. Теплота, отведённая в процессе, протекающем по E-A — это разность между энтальпией хладагента в точках E и A

, кДж/кг (11)

Возвращаясь в точку A, хладагент совершил полный цикл и его параметры те же, что и ранее в той же точке A. Оба процесса, характеризуемые линиями D-E и E-A, происходят в конденсаторе и общее количество теплоты, отданной среде — это сумма теплоты, отведённой в процессах протекающих по линиям D-E и E-A

, кДж/кг (12)

В данном случае:

, кДж/кг

где — теплота, отведённая в конденсаторе от 1 кг циркулирующего хладагента, кДж/кг.

Общее количество отданной хладагентом в конденсаторе теплоты должно быть равно количеству теплоты, поглощённой хладагентом во всех других точках цикла (поглощённой из охлаждаемого пространства при кипении хладагента в испарителе (q0) и за счет механической работы сжатия в компрессоре, учитываемой энергетическим эквивалентом (ql).

 

Поэтому

(13)

В данном случае

qк = 110,78 кДж/кг + 23,08 кДж/кг = 133,86 кДж/кг

Массовый расход циркулирующего хладагента для обеспечения холодопроизводительности Q0=1кВт равен

(14)

Для рассматриваемого цикла

m = 1кВт : 110,78кДж/кг = 0,00903кг/с = 9,03 г/с

Общее количество отведенной в конденсаторе теплоты на 1 кВт холодопроизводительности составит

(15)

= 0,00903кг/c • 133,86кДж/кг = 1,209кДж/с

или

(16)

Интенсивность теплопередачи, эквивалентная теплоте сжатия на 1 кВт холодопроизводительности, равна:

(17)

= 0,00903 кг/c × 23,08 кДж/кг = 0,208 кДж/с


Лабораторная работа № 1 «Исследование температурных
ре­жи­мов и теплопереноса в теплообменных аппаратах
холодильной машины»

Включить стенд, зафиксировав время включения, и через каждые 3…5 минут записывать показания датчиков температур в таблицу. Эксперимент продолжать до момента создания в камере испарителя температур, соответствующих заданным. Замеры температур продолжать при работающем и отключенном мотор - компрессоре. Время включения (работы) и отключения компрессора заносить в таблицу. Вычислить интенсивность изменения температур в теплообменных аппаратах:

(18)

По опытным данным построить графики изменения температуры в отдельных точках

(19)

и интенсивности изменения температур в отдельных точках

(20)

По формуле (1) вычислить количество тепла, подведённого в испарителе к холодильному агенту за время эксперимента по средней температуре (Т0)ср (рабочее тело R12).

По формуле (2) вычислить количество тепла, отведённого от холодильного агента в конденсаторе, по средней температуре (Тк)ср за время эксперимента по трём датчикам температур на конденсаторе.

По формуле (3) вычислить работу, затраченную в холодильной машине на передачу тепла с одного уровня на другой.

По формуле (4) или (5) вычислить холодильный коэффициент .

По формуле (6) или (7) вычислить коэффициент преобразования .

Построить диаграмму «энтропия-температура» (S-T) для холодильного цикла.

Лабораторная работа № 2 «Исследование давлений в
теплообменных аппаратах холодильной машины»

Включить стенд, зафиксировав время включения, и через каждые 1-5 минут записывать показания манометров (периодически переключая точки замера) в табл. 1. Зафиксировать время отключения мотор-компрессора терморегулятором и продолжить записывать давления через каждые 3-5 минут до момента включения мотор-компрессора. Эксперимент продолжать до тех пор, пока значение температуры в низкотемпературном отделении стенда не достигнет заданной. По результатам эксперимента построить графики изменения давлений в испарителе, конденсаторе и других точках системы во времени (работы и остановки мотор-компрессора). Вычислить и построить графики интенсивности изменения давлений (рис. 5) в отдельных точках холодильного агрегата по формуле:

(21)

Таблица 1

Результатынаблюдений

Время включения и отключения компрессора Время, мин Давление на манометре (МПа)
       
       
       
       

Рис. 5. Изменение давлений (Р):

1 – давление нагнетания;

2 – давление всасывания.

 

Построить диаграмму холодильного цикла «энтальпия-давление» по полученным значениям давлений.

 

Лабораторная работа № 3 «Анализ изменения удельного
расхода электроэнергии и коэффициента рабочего времени
холодильной машины»

На первом этапе лабораторной работы изучается изменение удельного расхода электроэнергии при различных условиях работы холодильной машины в следующем порядке.

Включить стенд. Убедившись в установившемся режиме работы холодильной установки, произвести 5…6 измерений величин, указанных в журнале наблюдений (таблица 2).

Осуществить новый режим, соответствующий работе холодильной установки при повышенном давлении конденсации. Температура кипения t0 холодильного агента в новом режиме должна остаться неизменной, как и в предыдущем режиме. Снятие показаний производить во время всего испытания при всех режимах работы установки и заносить в журнал наблюдений (табл. 2).

Таблица 2

Журнал наблюдений

    Начало режима Конец режима       Давление Температура
№ режи­мов Время Показания счетчика W1 Время Показания счетчика W2 Продол- житель- ность Расход W= W2–W1 всас.пара Рвс кипения Р0 нагнет.пара Рнагн конденсации Рк всас.пара tвс кипения t0 нагнет. пара tнагн конденсации tк воздуха в камере tкам
    ч,минин квт,ч ч,мин квт,ч ч,мин квт,ч МПа °C
I                              
                                 
                                 
                                 
                                 
II                              
                                 
                                 
                                 

Определить холодопроизводительность компрессора

, кВт (22)

где – коэффициент подачи компрессора, – объём, описываемый поршнями компрессора, м3/сек, – удельный объём пара при входе в компрессор, м3/кг, – удельная массовая холодопроизводительность рабочего тела:

, кДж/кг (23)

где – энтальпия пара R12, поступающего в компрессор, – энтальпия жидкости перед регулирующим вентилем.

Величины , и , зависят от температуры кипения.

 

Найти холодопроизводительность испарителя

, кВт (24)

где – коэффициент теплоотдачи, Вт/(м2×К), – поверхность испарителя, м2, – температура кипения, К (°С), - температура камеры, К (°С)

Рассчитать количество выработанного холода

, кДж (25)

где – время одного режима, ч.

Вычислить потреблённую мощность

, кВт×ч.

Определить удельный расход электроэнергии на выработку 1 кДж холода

, кВт×ч/кДж (26)

Результаты расчетов для всех замеренных режимов свести в таблицу 3 и построить графики изменения холодопроизводительности, эффективной мощности и удельного расхода электроэнергии в зависимости от температуры кипения и конденсации.

Таблица 3

Результаты обработки опытных данных

№ ре- жи-ма Длитель ность режима Уд. массовая холодо-произво-дитель-ность q0 Кол-во выработанного холода Q0 Потребляемая мощность Ne Уд. расход эл. энергии на 1 кДж холода Поверхность испарителя F0 Холодопроизводительность испарителя Qu Поверхность конденсатора Fк Холодопроизводительность конденсатора Qк
  ч кДж/кг кВт кВт кВт×ч/кДж м2 кВт м2 кВт
I                  
                   
                   
II                  
                   
                   

 

На втором этапе лабораторной работы изучается изменение расхода электроэнергии и коэффициента рабочего времени холодильной машины при различных условиях работы холодильной машины в следующем порядке.

Установить переключатель термореле в заданное положение. Для данного положения реле произвести испытание 2-3 полных циклов.

Произвести измерение температур воздуха внутри камеры испарителя и около нее, времени работы, времени стоянки компрессора и времени рабочего цикла, произвести измерение потребляемой мощности компрессором и расхода электроэнергии за время работы одного цикла; эти величины определяются для нескольких циклов при заданной величине теплопритока и для различных коэффициентов рабочего времени компрессора.

Установить термореле в другое положение, повторить наблюдения и произвести записи данных измерения в журнал наблюдений.

По окончании испытания определить для каждого режима среднюю условную холодопроизводительность; средний коэффициент рабочего времени; часовой расход электроэнергии, потребляемой компрессором; удельную эффективную холодопроизводительность.

Средний коэффициент рабочего времени

, (27)

где – суммарное время работы холодильной машины в течение испытания одного режима, ч; – суммарное время циклов одного режима, ч.

Холодопроизводительность компрессора при заданной величине теплопроходимости .

, Вт (28)

где – площадь поверхности холодильного шкафа, м2, – коэффициент теплопередачи через стенку шкафа, Вт/м2×К.

 

Средняя условная холодопроизводительность

, кВт (29)

Средний часовой расход электроэнергии, потребляемой компрессором:

по измеренной мощности

, Вт×ч (30)

где – средняя мощность, потребляемая компрессором в течение заданного режима, Вт;

по измеренному расходу электроэнергии:

, Вт×ч (31)

где – средний расход электроэнергии за режим в Вт×ч, при этом W2 и W1 соответственно показания счётчика в момент выключения и включения компрессора, Вт×ч; – среднее время цикла, ч.

Средний действительный холодильный коэффициент

(32)

Удельная эффективная холодопроизводительность

, кВт/(кВт×ч) (33)

Результаты расчета свести в таблицу, провести анализ режимов работы холодильной установки и сделать выводы и предложения по мерам повышения экономичности работы холодильной установки.

 

Лабораторная работа № 4 «Расчет холодопроизводительности
испарителя холодильной машины»

Составить чертёж (эскиз) испарителя и его развёртки с необходимыми размерами. Составить схему работы испарителя (указать место и размеры сечения подвода и отвода пара). Определить способ получения холода (одноиспарительный, двухиспарительный с однотемпературным или двухтемпературным уровнем кипения хладона).

Вычислить площадь наружной и внутренней поверхностей испарителя, объём внутренней полости испарителя, массу рабочего тела, находящегося в испарителе при температуре и давлении кипения.

Вычислить холодопроизводительность испарителя по исходным данным в таблице 4

(34)

где – количество переданной теплоты, Вт; – площадь наружной поверхности испарителя, м2; – коэффициент теплопередачи, Вт/(м2×К);

– средняя логарифмическая разность между температурой снаружи испарителя и температурой хладагента в испарителе, К.

, (35)

где –внутренний и наружный коэффициенты теплоотдачи соответственно, Вт/(м2 К); – отношение наружной площади поверхности к внутренней;

– толщина стенки испарителя, м;

– теплопроводность стенки испарителя, вт/(м×К).

, (36)

Можно в расчетах приводить среднюю арифметическую разность температур в испарителе, величина которой незначительно отличается от средней логарифмической разности температур.

(37)

где – температура воздуха на входе и выходе из испарителя соответственно;

– температура кипения хладагента в испарителе.

Таблица 4

Исходные данные и результаты расчетов

Вариант   Рабочее тело Температура кипения Т0 Давление кипения Р0 Тв1 Тв2 F1 F2 О Масса рабоче­го тела m0 Плотность Q0 Вн. полость V1
  °C Па °С °С м2 м2 °С кг      
1/2 12/22 -10   -2              
3/4 12/22 -15   -4              
5/6 12/22 -18   -6              
7/8 12/22 -20   -8              
9/10 12/22 -25   -10              
11/12 12/22 -29   -16              

Примечание: – постоянны, находятся измерением и вычислением; – находятся по таблице термодинамических свойств R12, R22; – находятся вычислением по экспериментальным данным.

Лабораторная работа № 5 «Расчет холодопроизводительности конденсатора холодильной машины»

Конденсатор – теплообменный аппарат, в котором пары холодильного агента высокого давления, охлаждаясь до температуры его конденсации, переходят в жидкое состояние.

При работе компрессора сжатые в его цилиндре перегретые пары хладагента поступают в конденсатор с температурой примерно на 30-40°С выше температуры охлаждающей среды. Выход из конденсатора ограничен малой пропускной способностью регулирующего вентиля, давление паров хладагента в конденсаторе постепенно повышается. Происходит насыщение паров и постоянная их конденсация. Температура конденсации будет повышаться до тех пор, пока разность температур конденсирующегося хладагента и охлаждающей среды не станет достаточной для передачи охлаждающей среде тепла, которое передается в конденсатор из испарителя и компрессора.

При установившейся работе холодильной машины температура конденсации устанавливается примерно на 10-15°С выше температуры охлаждающей среды, а давление конденсации соответствует давлению насыщенных паров хладагента при этой температуре.

Работа выполняется в следующем порядке.

Составить чертёж (эскиз) конденсатора с необходимыми размерами. Составить схему работы конденсатора с указанием мест и размеров сечения подвода пара и отвода жидкого рабочего тела.

Вычислить площади внутренней и наружной поверхностей конденсатора, объём внутренней полости конденсатора и массу рабочего тела, находящегося в конденсаторе при температуре и давлении конденсации.

Вычислить холодопроизводительность конденсатора по исходным данным таблицы 5.

Теплопередача через стенки конденсатора осуществляется за счёт теплопроводности. Поэтому производительность конденсатора определяют по основному уравнению теплопередачи

или

где – производительность конденсатора, Вт; – площадь поверхности конденсатора, м2; – коэффициент теплопередачи, Вт/(м2×К); – средняя логарифмическая разность между температурой конденсации хладагента и температурой охлаждающей среды, К.

Коэффициент теплопередачи является обратной величиной полному тепловому сопротивлению стенки R.

, (38)

где – коэффициент теплоотдачи от конденсатора к охлаждающему воздуху, Вт/(м2×К); – коэффициент теплоотдачи от тёплой среды (рабочего тела) к конденсатору, Вт/(м2×К); – коэффициент теплопроводности материала конденсатора, Вт/(м2×К); – отношение наружной площади к внутренней (коэффициент оребрения).

Вычислить количество циркулирующего в конденсаторе рабочего тела

, (39)

где – энтальпия пара после компрессора; – энтальпия сконденсированной жидкости, кДж/кг.

Таблица 5

Исходные данные и результаты расчетов

 

Вариант Рабочее тело tк конденсации tв воздуха Fн Fв k Qk i1 i3 G  
°С °С м2 м2 Вт/м2× К Вт кДж/кг кДж/кг кг/сек
1/2 12/22                
3/4 12/22                
5/6 12/22                
7/8 12/22                
9/10 12/22                
11/12 12/22                

Примечание: – постоянны, находятся измерением и вычислением; – находятся по таблицам термодинамических свойств для R12 или R22; – находятся вычислением; – для всех вариантов при 60°С.





sdamzavas.net - 2017 год. Все права принадлежат их авторам! В случае нарушение авторского права, обращайтесь по форме обратной связи...